thermomagnetische Effekte. Schema, Beschreibung

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thermomagnetische Effekte. Enzyklopädie der Funkelektronik und Elektrotechnik

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Lexikon der Funkelektronik und Elektrotechnik / Strom für Anfänger

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Ettingshausen-Effekt

Es wurde 1886 vom österreichischen Physiker A. Ettingshausen entdeckt. Sein Wesen liegt in der Erscheinung in einem massiven Leiter, durch den ein Strom mit der Dichte J fließt und der von einem Magnetfeld mit der Stärke H (senkrecht zum Strom) beeinflusst wird Richtung des Stroms), ein Temperaturgradient ∆T / ∆x, der in einer Richtung senkrecht sowohl zur Richtung des Stroms als auch zur Richtung des Magnetfelds wirkt:

∆Т/∆x = Рµ0HJ,

Dabei ist P der Ettingshausen-Koeffizient und µ0 die anfängliche magnetische Permeabilität des Metalls.

Rigi-Leduc-Effekt

Es wurde 1887 vom italienischen Physiker A. Righi und dem französischen Physiker S. Ledyuk entdeckt. In einem Massivleiter, in dem in einer bestimmten Richtung ein Temperaturgradient ∆T / ∆x entsteht und senkrecht dazu ein Magnetfeld der Stärke H angelegt wird, entsteht ein sekundärer Temperaturgradient ∆T / ∆y in der Richtung senkrecht zu und ∆T / ∆x und die Richtung des Magnetfeldes:

∆Т/∆y = Sµ0H(∆Т/∆x),

Dabei ist S der Righi-Leduc-Koeffizient und µ0 die anfängliche magnetische Permeabilität des Metalls.

Nernst-Ettingshausen-Effekt

Es wurde 1886 vom deutschen Physiker W. Nernst und dem österreichischen Physiker A. Ettingshausen entdeckt. In einem Massivleiter, in dem in einer bestimmten Richtung ein Temperaturgradient ∆T / ∆x entsteht und senkrecht dazu ein Magnetfeld der Stärke H angelegt wird, entsteht in zwei Richtungen eine elektrische Spannung E – parallel zum Temperaturgradienten und senkrecht zum Temperaturgradienten (aber in beiden Fällen senkrecht zum Magnetfeld):

… = Qµ0H(∆Т/∆x),

wobei Q der Nernst-Ettingshausen-Koeffizient ist.

Die Koeffizienten P, S, Q sind in der folgenden Tabelle für verschiedene Metalle angegeben.

Thermomagnetische Effekte

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Neue zweistufige Stromsensoren 14.05.2007

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Die Geräte zeichnen sich durch hohe Genauigkeit (maximaler Fehler nicht mehr als 3 % über den gesamten Temperaturbereich), große Bandbreite (130 kHz), niedrigen Ruhestrom (maximal 900 μA) und einen erweiterten Temperaturbereich von -40 ... 125 ° aus C. Die verfügbaren Verstärkungen sind 14 für den INA270 und 20 für den INA271.

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