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ENZYKLOPÄDIE DER FUNKELEKTRONIK UND ELEKTROTECHNIK
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Fortlaufende Nummerierung der gängigsten SMD-Gehäuse. Vergleichsdaten

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Lexikon der Funkelektronik und Elektrotechnik / Referenzmaterialien

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Fortlaufende Nummerierung der gängigsten SMD-Gehäuse. Vergleichsdaten

JEDEC* UVP* PHILIPS
SIEMENS
CENT*
MAXIME
ROHM SANYO HITACHI MOTOROLA TOSHIBA
KEC
TO-236 SC-59 SOT-346 SMD/T3 MPAK2 SC-59 S-MINI
TO-236AB SOT/SOD-23 SSDA3 CP SOT-23
TO-243AA SC-62 SOT-89A MP3 UPAK PW-MINI
TO-243AB SOT-89B
TO-252-3 SC-63 CPT3
TO-253 SOT-143 SMD/T4 SOT-143
TO-253 SOT-143R
SOD-123 SOD-123
SOD-323 UMD2 USC
SOT-343
SOT-343R CMPAK4
SOT-87
SC-70 SOT-323 UMD/T3 MCP CMPAK SOT-323 USM
SC-74 SMD/T6 SM6
SC-74A SMD/T5 SMV
SC-75A SOT-416 EMD/T3 SSM
SC-79 SOD-523 EMD2
SC-82 UMD/T4
SC-88 SOT-363 UMD/T6 US6
SC-88A SOT-353 UMD/T5 USV

Fortlaufende Nummerierung der gängigsten SMD-Gehäuse. Vergleichsdaten

Körpertyp PHILIPS
MURATA
AVX*
VISHAY
TDK
MALLORY
SYFER
KEMET
VITRAMON
BOURNS
SEIT
YAGEO
SGS-THOMSON PANASONIC CTC ROHM SAMSUNG
0402 0402 10 06 05
0603 0603 0603 AN21 11 08 18 10
0805 0805 0805 AN12 12 12 21 21
1206 1206 1206 AN20 13 31 31
1210 1210 1210
1218 1218
1812 1812 43
2220 2220

Fortlaufende Nummerierung der gängigsten SMD-Gehäuse. Vergleichsdaten

Körpertyp ST*
NIEMALS
AVX*
S+M*
FUJITSU HITACHI NEC
MATTUO
SAMSUNG
ELNA
KEMET
NACC
MALLORY
PANAS* ILO*
CS*
VISHAY PHILIPS ROHM
1608 E
2012 Р D
3216 А А А A Y A A
3216L UA
3528 В BI В В X 8 В
3528L V2 UB
5832 UC
5845 D V
6032 С С С С с С
7343 D Е Е D D D
7343Н Е G X
DO-214AA SMB SMB
DO-214AB SMC SMC
DO-214AC SMA SMA SOD-106 PMDS
DO-214BA

* Erläuterung der Abkürzungen siehe unten.

** Es besteht die Tendenz, neben der internen Bezeichnung eines Gehäuses auch den Namen dieses Gehäuses gemäß einem der Standards – JEDEC oder EIAJ – anzugeben.

*** Verschiedene Unternehmen unter demselben Namen können Koffer mit unterschiedlichen Größen haben; Gehäuse, die optisch den vorgestellten Gehäusen ähneln, deren Gesamtabmessungen jedoch von den Standardgehäusen abweichen, beispielsweise SOD15 von SGS-Thomson, werden nicht angezeigt.

Veröffentlichung: cxem.net

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Nach der Theorie von Bardeen - Cooper - Schrieffer wird die Supraleitung von Cooper-Paaren ausgeführt - Elektronen, die durch Gitterschwingungen interagieren, die scheinbar zu einem Teilchen geworden sind. Ihre Spins addieren sich, und ein solches Teilchen hat einen ganzzahligen Wert dieser Quantenzahl, das heißt, es gehorcht der Bose-Einstein-Statistik und nicht der Fermi-Dirac, wie einzelne Elektronen. Bose-Partikel kondensieren, was zur Supraleitung führt. Das Magnetfeld zerstört es und befreit die Elektronen aus den Bindungen zwischen ihnen.

Aber im Fall von Wismut ist dies offensichtlich nicht ganz der Fall. Das Gitter dieser Substanz ist stark anisotrop, es besteht aus Schichten. Es ist klar, dass die Eigenschaften der Materie entlang und über die Schichten hinweg unterschiedlich sind. Aber hier fanden Forscher der Universität Amsterdam mit Kollegen der Foundation for Fundamental Research of Matter heraus, dass es eine starke Anisotropie in Richtungen parallel zu den Schichten gibt: Der Wert des kritischen Magnetfelds, das die Supraleitung zerstört, änderte sich signifikant, wenn es entlang ausgerichtet war unterschiedliche Richtungen der Schicht.

Mit anderen Worten, diese Substanz hat eine gebrochene Rotationssymmetrie - normalerweise werden solche Verletzungen von der Elementarteilchenphysik diskutiert, nicht von den Materialwissenschaften. Jetzt müssen wir herausfinden, wie sich für Cooper-Paare eine Richtung als viel besser herausstellt als andere, scheinbar nicht anders.

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